Расчет напряженности поля радиотелецентров

ИНЖЕНЕРНАЯ ВЫСТАВКА "ИЗОБРЕТАТЕЛЬ XXI ВЕКА"

РЕГИОНАЛЬНЫЙ ТУР

РАСЧЕТ НАПРЯЖЕННОСТИ ПОЛЯ РАДИОТЕЛЕЦЕНТРОВ

Авторы:

Балицкий Павел Васильевич,

Бирюков Георгий Владимирович,

уч-ся 11 класса (III курса)

физико-математического

отделения лицея № 1,

г.Усолье-Сибирское.

Научные руководители:

профессор ИрГТУ

Агарышев Анатолий Иванович,

преподаватель физики

Шулья Ирина Петровна,

Лицей № 1.

г. Усолье-Сибирское

1999 г.

СОДЕРЖАНИЕ

1. Введение............................................................................................ ..………..2

2. Методы расчета напряженности.....................................................………… 3

3. Исходные данные

3.1 для ИОРТПЦ……………………………………………………………..11

3.2 для Усольского телецентра........ -

4. Расчет напряженности поля ИОРТПЦ............................................………..12

5. Расчет напряженности поля вблизи Усольского телецентра.........……… 13

Сравнение результатов измерения и расчетов в зоне обслуживания Усольского телецентра....................................................................…………15

Заключение.....................................................................................…………..16

Приложение

5.1 программа расчета напряженности поля…........................…...........….17

5.2 таблица измерения напряженности поля вблизи Усольского ретранслятора………………………………………………………………..23

Список литературы..........................................................................…………24

ВВЕДЕНИЕ

Для решения вопросов проектирования и эксплуатации радиотелепередающих цетров и других радиотехнических систем необходимо рассчитывать напряженности поля радиоволн УКВ диапазона. На основе этизх расчетов устанавливаются санитарно-защитные зоны (СЗЗ) радиотехнических объектов, зоны ограничения застройки, а также зоны обслуживания объектов.

Особый интерес вызывают вопросы электромагнитной экологии, что обусловлено резким увеличением числа передатчиков УКВ и СВЧ диапазонов, используемых в радио- и телевещании, для спутниковой, сотовой связи и т.д. источниками электромагнитных полей антропогенного происхождения являются также персональные компьютеры, бытовые приборы, такие как СВЧ-печи, телевизоры. В результате возросли фоновые уровни электромагнитных полей, а также количество зон повышенной опасности, в которых напряженности поля существенно выше фоновых.

Отрицательное влияние достаточно интенсивного электромагнитного поля на организмы людей в настоящее время доказано, на основе чего установлены санитарные нормы (предельно допустимые уровни электромагнитного поля - ПДУ).

В рамках нашей работы анализировались результаты измерений уровня электромагнитного поля окрестностях иркутского областного и усольского радиотелепередающих центров для того, чтобы выяснить, не превышают ли значения напряженности поля ПДУ. Также было разработано программное обеспечение для расчетов напряженности поля, позволяющее учитывать диаграммы направленности антенн различного назначения. С помощью соответствующих программ можно определить зону обслуживания радиотелепередающего центра для заданной чувствительности приемников, а также санитарно-защитную зону объекта.

МЕТОДЫ РАСЧЕТА НАПРЯЖЕННОСТИ ПОЛЯ УКВ.

Предположим, что в свободном пространстве (т.е. в однородной непоглащающей среде, относительная диэлектрическая проницаемость которой равна единице) помещен изотропный излучатель - воображаемый точечный излучатель, равномерно излучающий радиоволны во всех направлениях.

Обозначая через Р₁ излучаемую источником мощность, определим плотность потока энергии (вектор Пойнтинга) на расстоянии r от источника радио волн (рис.1), основываясь на том, что излучаемая энергия равномерно распределяется по поверхности сферы радиуса r. Выражая мощность излучателя в Вт, а линейные размеры - в м, получим для численного значения вектора Пойнтинга выражение

, Вт/м² (1.1)

Рис.1. К определению напряженности поля волны, создаваемой изотропным излучателем

В принятой системе единиц среднее за период численное значение вектора Пойнтинга выражается формулой

, Вт/м² (1.2)

где напряженности электрического и магнитного полей связаны между собой соотношением

, а/м. (1.3)

Здесь величина 120p представляет собой волновое сопротивление свободного пространства и выражается в омах.

Подставляя формулу (1.2) в (1.3), получаем

, Вт/м². (1.4)

Приравнивая выражения (1.1) и (1.4) и решая полученное уравнение относительно Е_д, находим

, В/м. (1.5)

Рис. 2. Диаграммы направленности антенн, направленной (А) и изотропной (В).

В реальных условиях изотропные излучатели, конечно, не применяются, а используются антенны, обладающие направленным действием.

Предложим, что рядом расположены направленная А и изотропная В антенны. На рис. 2 схематически диаграммы направленности обеих антенн. Изотропная антенна, как и следовало ожидать, обладает круговой диаграммой направленности

Если обе антенны излучают одинаковые мощности Р₁, то ясно, что в пункте приема, который достаточно удален от антенн и на который ориентирована направленная антенна, большая напряженность поля создается от направленной антенны, так как она концентрирует излучаемую энергию в желаемом направлении. Будем постепенно увеличивать подводимую к изотропной антенне мощность до тех пор, пока она не создаст такое же поле, что и направленная антенна. Множитель D₁, показывающий, во сколько раз следует увеличить мощность, подводимую к изотропной антенне, чтобы она создавала такую же напряженность поле, что и направленная, носит название коэффициента направленности или коэффициента усиления¹.

Таким образом, направленная антенна по создаваемой ею в месте приема напряженности поля эквивалентна изотропной антенне, которая излучает в D₁ раз большую мощность. Это позволяет представить формулу для напряженности поля, создаваемой в свободном пространстве направленной антенной, в следующем виде:

В/м. (1.6)

Амплитудное значение напряженности поля выражается формулой

, В/м. (1.7)

Выражение для мгновенного значения напряженности электрического поля радио волны можно записать в форме

В/м, (1.8)

где - волновой множитель.

Единицы измерения величин, входящих в формулы (1.5) - (1.7), не очень удобны для практического применения, так как напряженность поля выражена в В/м, а расстояние - в м. Выражая мощность в кВт, расстояние - в км, а напряженность поля - в мВ/м, получаем

, мВ/м; (1.9)

для действующего значения напряженности поля и

, мВ/м (1.10)

для амплитудного.

В течение долгого времени условия распространения волн было принято оценивать напряженностью электрического поля, создаваемого передатчиком в месте приема. Такой критерий был более или менее оправдан в условиях, когда радиосвязь осуществлялась в диапазоне длинных, средних и, частично, коротких волн. Степень направленности антенны характеризуется ее коэффициентом направленности D (или усилением) по отношению к изотропному излучателю коротких волн. В связи с широким применением в последние годы диапазона УКВ более рационально характеризовать условия приема мощностью, создаваемой на входе приемного устройства, ибо чувствительность современных приемных устройств принято выражать мощностью на входе, требуемой для уверенного приема сигналов. Для этого необходимо знать направленной антенны D₂. Однако это обстоятельство не ограничивает область применения такого метода, так как направленность передающей антенны D₁ также должна быть известна. Наконец, чтобы исключить конкретные типы антенн, можно предположить, что обе антенны изотропны, т. е. D₁= D₂= 1.

z

q

P(r,q,j)

y

j

x

Рис. 3. Сферические координаты точки наблюдения

Наглядное представление о распределении энергии волн дает амплитудная характеристика направленности, определяемая зависимостью амплитуды напряженности создаваемого антенной поля (или величины, ей пропорциональной) от направления в пространстве. Направление определяется азимутальным (j) и меридиональным (q) углами сферической системы координат, как это показано на рис. 3. При этом поле измеряется на одном и том же (достаточно большом) расстоянии r от антенны и предполагается, что потери в среде отсутствуют. Графическое изображение характеристики направленности называют “диаграммой направленности”.

Пространственная диаграмма направленности изображается в виде поверхности f(j,q). Построение такой диаграммы неудобно. Поэтому на практике обычно строят диаграммы направленности в какой-нибудь одной плоскости, в которой она изображается плоской кривой f(j) или f(q) в полярной или декартовой системе координат.

Пространственная диаграмма направленности, у которой максимальное значение равно единице, называется нормированной диаграммой и обозначается как F(j,q). Она легко получается из ненормированной диаграммы путем деления всех ее значений на максимальное:

F(j,q) = f(j,q)/f_max(j,q). (1.12)

Простейший излучатель в виде элементарного диполя имеет тороидальную диаграмму направленности, показанную на рис. 4 в полярных координатах и выражаемую уравнением

Е = Е₀ sin q, (1.13)

где Е₀ - напряженность поля в направлении максимума (т.е. при q = 90^о); q - угол, отсчитываемый от оси диполя.

На рис. 5, а показан пример игольчатой диаграммы. Основное излучение антенны с такой диаграммой направленности сконцентрировано в пределах небольшого телесного угла.

На рис. 5, б показан пример диаграммы направленности специальной формы, определяемой в вертикальной плоскости уравнением

Е = Е₀ cosec q, (1.13)

где Е₀ - коэффициент пропорциональности; q - угол в вертикальной плоскости, отсчитываемый относительно горизонта. Такие диаграммы желательно иметь в некоторых типах радиолокационных станций, например в самолетных радиолокаторах наземных объектов. При отражении от таких объектов, находящихся от поверхности земли на различных расстояниях от самолета в пределах радиуса действия радиолокатора, уровень отраженного сигнала на входе приемника будет сохраняться неизменным.

Направленное действие антенны часто оценивают по углу раствора диаграммы направленности, который также называют шириной диаграммы. Под шириной 2q_0,5 диаграммы (главного лепестка) подразумевают угол между направлениями, вдоль которых напряженность поля уменьшается в раз, по сравнению с напряженностью поля в направлении максимума излучения, а поток мощности соответственно уменьшается вдвое. В некоторых случаях под шириной 2q₀ подразумевают угол между направлениями (ближайшими к направлению максимума), вдоль которых напряженность поля равна нулю.

Для сравнения между собой направленных антенн вводят параметр, называемый коэффициентом направленного действия (КНД). Коэффициент направленного действия – число, показывающее, во сколько раз пришлось бы увеличить мощность излучения антенны при переходе от направленной антенны к ненаправленной при условии сохранения одинаковой напряженности поля в месте приема (при прочих равных условиях):

, (1.14)

где – мощность излучения ненаправленной антенны; – мощность излучения направленной антенны.

90^о

q

180^о 0^о

360^о

а б

Рис. 4. Диаграмма направленности элементарного диполя:

а - проекция в плоскости, перпендикулярной оси диполя; б - проекция в плоскости, проходящей через ось диполя.