Xreferat.com » Рефераты по физике » Шпоры к Экзамену

Шпоры к Экзамену

  1. Понятие о равновесии. Уравновешенная система сил. Равнодействующая системы сил. Силы внешние и внутренние.

  2. Аксиомы статики. Связи, реакции связей.

  3. Система сходящихся сил. Главный вектор системы сил. Условия равновесия системы сходящихся сил.

  4. Момент силы относительно точки. Пара сил. Момент пары сил. Сложение пар лежащих в одной плоскости.

  5. Теорема о параллельном переносе силы на плоскости. Приведение сил к данному центру.

  6. Условия равновесия произвольной плоской системы сил.

  7. Основные гипотезы, лежащие в основе курса сопротивления материалов. Внутренние силовые факторы, метод сечений.

  8. Понятия о напряжениях, деформациях, перемещениях.

  9. Растяжение и сжатие. Определение напряжений и деформаций. Закон Гука. Модуль упругости.

  10. Потенциальная энергия деформации при растяжении, сжатии.

  11. Эпюры продольных сил, напряжений и перемещения при растяжении, сжатии.

  12. Одноосное напряженное состояние. Определение напряжений в наклонных площадках. Закон парности касательных напряжений.

  13. Деформации продольные и поперечные. Коэффициент Пуассона.

  14. Расчёты на прочность при растяжении/сжатии. Условия прочности.

  15. Испытания материалов на растяжение. Диаграмма растяжения пластичного материала механические характеристики.

  16. Испытания хрупких материалов на растяжение/сжатие, механические характеристики.

  17. Допускаемое напряжение, коэффициент запаса прочности.

  18. Чистый сдвиг. Закон Гука. Модуль сдвига. Напряжения и деформации.

  19. Кручение бруса с круглым поперечным сечением. Касательные напряжения при кручении.

  20. Полярный момент инерции, полярный момент сопротивления круглого сечения. Угол закручивания при кручении.

  21. Потенциальная энергия деформации при кручении. Условия прочности и жесткости при кручении круглого бруса.

  22. Испытание материалов на кручение. Диаграмма кручения пластичного материала, механические характеристики при кручении.

  23. Расчёт на прочность заклёпочного и болтового соединений.

  24. Расчёт на прочность сварных швов.

  25. Расчёт цилиндрических винтовых пружин малого шага.

  26. Изгиб чистый, поперечный. Внутренние силовые факторы при изгибе, построение их эпюр.

  27. Дифференциальные зависимости между внутренними силовыми факторами при изгибе, их использование для проверки правильности эпюр.

  28. Напряжения при чистом изгибе. Наиболее экономичные формы поперечных сечений балок.

  29. Условие прочности при изгибе. Подбор размеров поперечных сечений балок.

  30. Потенциальная энергия деформации при чистом изгибе.

  31. Напряжение при поперечном изгибе: нормальные и касательные.

  32. Дифференциальное уравнение упругой линии балки, его интегрирование.

  33. Метод начальных параметров вычисления перемещений при изгибе балок.

  34. Понятие о напряжённом состоянии в точке. Главные площадки и главные напряжения. Объёмная деформация.

  35. Обобщённый закон Гука.

  36. Удельная потенциальная энергия деформации, её представление в виде энергий изменения формы и объёма.

  37. Виды напряженных состояний в точке. Плоское напряженное состояние, определение главных напряжений.

  38. Понятия об эквивалентном напряжении и гипотезах прочности.

  39. Гипотеза max касательных напряжений (III гипотеза прочности)

  40. Гипотеза энергии формоизменения (IV гипотеза прочности)

  41. Критерий Мора.

  42. Расчёт на прочность круглого бруса при одновременном действии изгиба и кручения.


1 Понятие о равновесии. Уравновешенная система сил. Равнодействующая системы сил. Силы внешние и внутренние(в-2.,3.)

Внешние нагрузки:

Р –сосредоточ (а<< h)

q – интенсивность

распределенной нагрузки. Равнодействующая = q*a (площадь эпюры q) Преложена равн-щая в центре тяжести эпюры.

М – пара сил (сосредоточенный момент)

Внутренние силы – это силы взаим-ия м/д отдельными эл-ми конструкции, возник-ие под действием внеш сил т.о. если Fвнеш отсутствует, то Fвнут = 0.


R- главный вектор MR гл векторный момент.

Nя- продольная сила (растсжат)


Qx или упоперечная (сдвигсрез)


Мк (z) крутящий момент (кручение)


Миз (х или у)изгуб-щий момент (изгиб

чистыйМи≠0 поперечный Ми≠0 Q≠0


2 Аксиомы статики. Связи, реакции связей.

1Если на свободное абс. Твёрдое тело действует 2 силы, то тело может нах-ся в равновесии если эти 2 силы= и направлены по 1 прямой в противопол-е стороны. |P1|=|P2|

Равнов-е – это состояние

покоя или равномерного

движ-я по отношению к

др. телам.

2.Действие данной системы сил на тело не изменится, если к ней прибавить или от неё отнять уравновешенную систему сил. Две системы сил отличающ-ся на уравнов-ую систему наз-ся эквивалентными.


3.Равнодействующая 2 сил,

сходящихся в 1-ой точке,

изображается диагональю

параллелограмма, построенного на этих силах.

4.III з-н Ньютона: Всякое действие одного тела на др вызывает такое же по вел-не, но противопп-е по направлению противодействие.

5.Любое не свободное тело можно рассматр-ть как своб-ое, если мысленно отбросить связи и заменить их реакциями. (Р-ция связи – это усилие, с которым опора препятствует перемещению тела в опред. направлении. Р-я всегда противоп-на внешним воздействиям.

6.Принцып отвердения: Равновесие деф-ого тела, наход-ся под действием системы сил, не нарушается, если считать тело абсолютно твёрдым. Все ур-я равновесия в статике будем применять к свободному телу поэтому кроме заданных внеш сил необходимо опр и прилож к нему р-ции связи.

Связи:

1)Свободное опирание тела на связь


2)Гибкие связи – это нити,

цепи, тросы, работают на

растяж-е р-ции напр вдоль нити

3)Жесткие стержни,

работают на растяжсжа

р-ции напр вдоль стержн

4)Шарнирно-подвижная опора(1р-ция)


5)Шарн-неподвиж опора (2 реакции)


6)Жёсткая заделка (3 реакции)


3 Система сходящихся сил. Главный вектор системы сил. Условия равновесия системы сходящихся сил.

Система сходящихся сил

(2 или более сил, сход в

1 точке) может быть заменена 1-й силой, которая наз-ся равнодействующей ‾R∑(‾Pi). Урав-новешивающая сила R’= по модулю равнодействующей, но напр по той же прямой в противоположную сторону.|R’|=|R|

опред равнодействующей:

1)Графическое суммирование


2) Аналитическое Ry=∑(Pi)=P1sin(a)+P2 sin90+Pnsin(b)- алгебр сумма проекций на осьОУ. Rz=∑(Pi)=P1cos(a)+P2 cos90+Pncos(b)- алгебр сумма проекций на осьОZ. R=√Ry2+Rz2


Любую систему сил произвольно располож в плоскости можно заменить 1-й силой R прилож-й в произвольном центре приведения О и 1-м моментом Мо. R-гл вектор = векторной сумме сил, вход-х в систему или его проекций.Мо- гл момент и = алгеб суммемоментов всех сил системы, взятых относительно центра приведения иалгеб сумме пар сил, действующих на тело.


Мо=mo(P1)- mo(P2)+M1-M2

Условие равновесия плоской системы сход-ся сил: необходимо и дост-но, чтобы равнодействующая системыR=0

а)при граф-ом суммировании силовой многоугольник должен быть замкнут.


б)при аналитическом RyиRzдолжны=0.

Условие равновесия: R=0 (∑(Pi)z=0, ∑(Pi)y=0); Mo=0 (∑mo(Pi)+∑Mi=0)

4 Момент силы относительно точки. Пара сил. Момент пары сил. Сложение пар лежащих в одной плоскости. (в-3)

Пара сил – это 2 силы = по вел-не, параллельные и против-но направ-ные, не леж-щие на1-ой прямой.(при этом равнод-щая R=0). М=Р*h,h-плечо М хар-ся вел-ой и направл вращения.


Св-ва пар сил:

Две пары сил статистически эквивал-

ны(оказывают на плечо одинак действие), если их моменты =

М12 если P1*h1=P2*h2

  1. Пару сил можно переносить в плоскости её действия в любое


1)Чистый изгиб Мизг≠0, Q=0,N=0,Mк=0


2)Поперечный Мизг≠0, Q≠0,N=0,Mк=0


По расположению силовой плос-ти:

1)Прямой или плоскийили простой – это когда силов плос-ть прох-т ч/з одну из главных центр-х осей попер-ого сечения балки. Центр-е оси прох-т ч/з центр тяж-ти, главные оси- оси симметр-ии или оси относ-но которых осевые моменты инерции Jx Jy имеют экстремальные знач-я Jx=∫y2dF (поF) Jy=∫x2dF (по F)


2)Косой изгиб- сложная деф-я. Деф-ции не лежат в силовой плоскости


Внутр усилия опр-ся с помощью метода сечений. Внут ус-я должны уравновеш-ть внеш воздействия.


Q=∑(Pi)y Ми=∑mo(Pi)+ ∑Mi

Q-попереч сила в попер-м сечении балки численно= алгеб сумме проекций всех внеш сил действ-х на левую или правую часть балки. Q=f(q,P) M-не влияет на Q

Правило знаков:


Ми-изгиб-й момент в попер-м сечении балки численно= алгеб сумме моментов внеш сил взятых относит-но центра тяжести сечения и сумме сосредоточенных моментов действующих по 1-у стороны от сеч-я. Ми=f(q,P,M) Q и Ми-могут быть с разными знаками. Правило знаков:


Постр-е эпюр Q и Ми:

1)Из условия равновесия балки опр реа-ии опор которые явл такие же как и внеш нагрузки (для консоли р-ии можно не опр-ть, часть с заделкой отбрасывают).

2)Балка разбив-ся на отдельные уч-ки в пределах которых з-н изменения Q и Ми одинаковый. (Границы берутся в точках прилож-я Р, М и в начале и конце q)

3)Сост-ся аналитич-ие выр-я для Q и Ми для каждого из уч-ков.

4)По получ-м выр-ям вычисл-ся ординаты эпюр на границах уч-ов

5)Если есть точки где Q=0 то опр-ся местный экстремум.


При движ-ии слева направо:

1)На уч-ах балки где Q>0 Ми-возрас-т

Где Q<0 Ми-убывает

2)Чем больше по абсол-й вел-не знач-е Q тем круче круче линия огранич-ая


эпюру Ми. |Q|↑ то крут-на Ми↑

если Qi>Qj Mиiиj αij

3)На уч-ах балки на которых Q=const эпюра Ми- прямая


4)В сеч-ях где Q=0 Ми- достигает экстремального знач-я.

27 Дифференциальные зависимости между внутренними силовыми факторами при изгибе, их использование для проверки правильности эпюр.


QI=Ra+P-q*z

МиI=Ra*z+P*(z-a)-q*z2/2+M

QII=Ra+P-q*(z+dz)

МиII=Ra*(z+dz)+P*(z+dz-a)-

-q*(z+dz)2/2+M

QII-QI=dQ

dQ=q*dz

q=dQ/dz

Производная от поперечной силы по абсциссе сеч-я балки z(dQ)= интенсивности распред-ой нагрузки q.

МиIIиI=dМи= Ra*(z+dz)+P*(z+dz-a)-

-q*(z+dz)2/2+M- Ra*z-P*(z-a)+q*z2/2-

-M= Ra*dz+P*dz-q*z*dz-(q*d2z)/2

(q*d2z)/2→0 dМи= (Ra+P-q*z)*dz= =QI*dz Q=dМи/dz

Производная от изгибающего момента Ми по абсциссе сечения балки = поперечной силе Q

28 Напряжения при чистом изгибе. Наиболее экономичные формы поперечных сечений балок.

Ми≠0(чист из-б)

у-расст-е от

нейтрального слоя

до другого.

Справедлива гипотеза плоских сеч-й.


Продольные линии при чистом из-бе искривл-ся по дугам окруж-ти при этом волокна лежащие на оси балки не меняют своей длины.

a'b’-удлинились

c’d’=cd

e’f ‘-укоротились

ρ-радиус изгиба

О-центр тяж-ти.

Совокупность волокон не меняющих своей длины при изгибе наз-ся нейтральным слоем. Нейтр слой-цилиндр поверхность с радиусом ρ. Линия перес-я нейтр слоя с плоскостью попереч сеч-я наз-ся нейтр-ой осью. Линия перес-я силовой плоскости с плос-ю попер-ого сеч-я наз-ся силовой линией и проходит ч/з центр тяж-ти попер-ого сеч-я.

ε(относ удлин-е аb) =Δab/ab=bb’/cd

ac=y ε=(y*dθ)/(ρ*dθ)=y/ρ ρ=const

т.к. γ=0, то τ=0 т.к.ε≠0 σ≠0


ε=σ/Е σ =Е*ε=Е*у/ρ

Предполагая что средние волокна не давят друг на др можно сказать что каждое волокно испытывает одноосное растяж/сжатие. Относит продольная деф-я ε и продольные напряж-я σпри чистом изгибе измен-ся по высоте попереч сечения балки прямо пропорционально расстоянию у от нейтр оси.

Сила действ-ая

на элемен-ую

площадку σ*dF

1)∑(Pi)x=0 тожд-

2)∑(Pi)y=0 ва

3)∑mz(Pi)=0 0=0

положение, а также можно переносить в плоскость || плоскости её действия.Результат действия на тело этой пары сил при этом не изменится.

Сложение пар сил, леж в одной плоскости: равнодействующий момент = алгебр сумме моментов.

М=∑Мi. Условие равновесия системы пар сил: необх и дост-но чтобы алгеб сумма всих моментов =0. МR=∑Мi=0

Момент силы относ

точки= mo(Pi)=|P|*h

Следствия: 1)момент

силы относ любой точки, располож-ой на линии действия силы =0

mo(Pi)=|P|*h т.к. h=0 <= mo(Pi)=|P|*h=0

2)Алге сумма моментов сил образующ

пару, относ-но произвольной точки, лежащей в плоскости пары, величина постоянная, равная моменту пары сил.

P=P’


∑mo(Pi)=|P|*ОА–Р’*OB=P*(OA-OB)=

P*AB=P*h => mo=M

5 Теорема о параллельном переносе силы на плоскости. Приведение сил к данному центру.(в-3, 4)

Силу Р можно ||

Если Вам нужна помощь с академической работой (курсовая, контрольная, диплом, реферат и т.д.), обратитесь к нашим специалистам. Более 90000 специалистов готовы Вам помочь.
Бесплатные корректировки и доработки. Бесплатная оценка стоимости работы.

Поможем написать работу на аналогичную тему

Получить выполненную работу или консультацию специалиста по вашему учебному проекту

Похожие рефераты: