Исследование фазовых эффектов в бинарных азеотропных смесях
m dxi=( yi - xi) dm
, где dt=dlnm
Очевидно, если dt>0, то dlnm>0 и вещество приходит в жидкую фазу, если dt<0, то dlnm<0 и вещество уходит из жидкой фазы. Физический смысл здесь ясен: если dt>0 количество жидкости увеличивается, а если dt<0 - уменьшается. Если индекс i равен 1, т.е. компонент легколетучий, имеем:
y1> x1 dt<0 , то dх1<0 или
y1> x1 dt>0 , то dх1>0
Таким образом, для легколетучего компонента, согласно физическому смыслу, если уходит dm молей состава пара, то уменьшается концентрация компонента 1 в жидкости, а если приходит, то увеличивается.
Если же i=2
y2< x2 dt<0 , то dх2>0
y2< x2 dt>0 , то dх2<0
Для тяжелолетучего компонента, если уходит dm молей состава пара, то концентрация компонента 2 увеличивается в жидкости, а если приходит, то уменьшается.
Вместе с тем, вектор направлен противоположно вектору ноде , если dm молей уходит из жидкости и имеет тоже направление, если dm молей приходит в жидкую фазу. Это видно из уравнения 2.2
2.2
В обоих случаях векторы колинеарны, т.е. лежат на одной прямой, а их направления определяются знаком dt, как скалярного множителя (бесконечно малого).
Возвращаясь к диаграмме (рис.2.1), в случае постоянной температуры и переменного давления, вектор лежит на одной прямой с вектором, который имеет координаты , что и показано на рисунке. Если же рассматривается этот же состав х1, имеющий объем Vж, то при постоянных давлении и температуры, направление вектора должно совпадать с направлением изотермо-изобары жидкой фазы. Следовательно, этот вектор не колинеарен вектору . Образно говоря, движущая сила этого смещения состава, другая. Эта движущая сила должна лежать на касательной к изотермо-изобаре жидкости, т.е. проекция на ось абсцисс х, у остается при этом неизменной, а изменяется проекция на ось ординат V. Таким образом, векторы и имеют разное направление, т.е. смещены друг относительно друга на угол β.
Таким образом, величина, определяющая вектор находится по определенной методике:
Проводим касательную к изотермо-изобаре жидкости в точке с координатами х1, Vж.
Пересечение этой прямой с прямой у1=const, дает вторую точку вектора (А).
Следовательно, вектор равен (см. рис. 2.1)
Начальной точкой этого вектора является точка с координатами х1, Vж. Конечной точкой является точка А. В самом деле, если рассматривается коннода жидкость-пар (рис.2.3), то её координаты равны
Полученные результаты находятся в полном соответствии с физико-химическим смыслом. В самом деле, при dt<0 часть веществ уходит из жидкой фазы при постоянном давлении и температуре, следовательно, объем жидкой фазы уменьшается. При приходе dm молей в жидкую фазу объем жидкой фазы, в общем, увеличивается.
Таим образом, для азеотропных смесей частные фазовые эффекты жидкой фазы противоположны по знаку частным фазовым эффектам паровой фазы. В отличие от общих они не равны нулю в азеотропных точках.
2.2.Вывод уравнений Ван-дер-Ваальса для жидкой и паровой фаз.
Уравнение Ван-дер-Ваальса является представлением разности нулевых потенциалов Гиббса в координатах g-потенциала [14].
Напомним, что для жидкой фазы нулевой потенциал для бинарной смеси обычно записывается в форме [14]
Sж dT –Vж dР+ x1 dμ1 + x2 dμ2=0 2.7
g-потенциал, соответственно, равен
dgж= -Sж dT +Vж dР+ μ1dх1+ μ2 dх2 2.8
Аналогично для паровой фазы имеем
Sп dT –Vп dР+ у1 dμ1 + у2 dμ2=0 2.9
dgп= -Sп dT +Vп dР+ μ1dу1+ μ2 dу2 2.10
В работе [14] дан вывод нулевого потенциала. Приведем его полностью. Для случая бинарной смеси уравнение внутренней энергии имеет вид:
U= TS-PV+ μ1x1+ μ2x2 2.11
После дифференцирования получаем
dU= TdS + SdT – PdV – VdP + μ1 dx1 + x1dμ1 + μ2 dx2 + x2dμ2 2.12
Но так как
dU= TdS - PdV+ μ1 dx1 + μ2 dx2 2.13
то очевидно
SdT-VdP+ x1dμ1+ x2dμ2 =0 2.14 Если применять почленно преобразование Лежандра, то, учитывая, что при этом меняется в каждом случае знак, получим
-SdT+VdP- x1dμ1- x2dμ2 =0 2.15
Автор [14] не видит разницы между уравнениями в форме 2.14 и 2.15, поэтому приводит уравнение 2.15, очевидно считая, что если правая часть равна нулю, то обе формы идентичны.
Как уже говорилось, нулевой потенциал есть скалярное произведение вектора
< S, V, x1, x2 >
на вектор < dT, dP, dμ1, dμ2 >
Учитывая, что это скалярное произведение равно нулю, векторы-сомножители ортогональны друг другу.
Так как, вектор < dT, dP, dμ1, dμ2 > есть вектор параметров, которые могут изменяться независимо, очевидно вектор < S, V, x1, x2 > может быть представлен двояко < S, -V, x1, x2 > или <- S, V, -x1, - x2 >
Оба представления получаются равнозначными, так как эти векторы ортогональны. Проиллюстрируем это при условии Р=соnst. В этом случае имеем
< S, x1, x2 > и <- S, -x1, - x2 > S
S х1 х2 х1
х
-х2 х2
-х
-S -х1 -х2
-х1
- S
Рис.2.10. Взаимное расположение вектора состава
То есть, в случае перемены знаков произведение знака не меняет, если давление постоянно.
Выведем уравнение Ван-дер-Ваальса для жидкой фазы. Исходим из того, что в этом случае начальная точка вектора конноды при Р=соnst будет точка, соответствующая свойствам жидкой фазы. В связи с этим правилом запишем уравнения 2.14 для паровой и жидкой фаз при Р=соnst:
Sп dT + у1 dμ1 + у2 dμ2=0 2.16
Sж dT + x1 dμ1 + x2 dμ2=0 2.17
Отнимем от первого уравнение второе и получим:
(Sп- Sж) dT + (у1- х1)dμ1 +(у2- x2)dμ2=0 2.18
Таким образом, мы, получим произведение конноды жидкость-пар < Sп- Sж, у1- х1, у2- x2> на вектор параметров < dT, dμ1, dμ2 >, которые в условиях термодинамического равновесия одинаковы, как в жидкой, так и в паровой фазах.
Так как х1+х2=1 и у1+у2=1, то очевидно
у1- х1+ у2- x2=0
т.е. у2- x2= -(у1- х1) 2.19
Следовательно, с учетом 2.19
(Sп- Sж) dT + (у1- х1) (dμ1-dμ2)=0 2.20
В уравнении 2.20 dT и d(μ1-μ2) полные дифференциалы.
Для перехода к координатам функции g необходимо выразить d(μ1-μ2), как функции х1 и Т (Р=соnst)
d(μ1-μ2) = 2.21
Подставляя в уравнение 2.20 значение d(μ1-μ2) из 2.21, получим
2.22
можно представить в виде . В самом деле, , . Но согласно соотношению Максвелла (смешанные производные не зависят от порядка дифференцирования).
В связи с этим 2.23
2.24
Таким образом, с учетом 2.23 и 2.24 окончательно получим
- 2.25
Аналогично можно получить для жидкой фазы уравнение при постоянной температуре и переменном давлении
2.26
Учитывая, что нода для двухкомпонентной смеси определяется разностью концентраций одного из компонентов, уравнения 2.25 и 2.26 можно записать в форме
2.27
и
2.28
Отметим, что так как в азеотропных смесях коннода вертикальна, нода вырождается в точку.
3. Фазовые эффекты и уравнение Ван-дер-Ваальса для бинарных азеотропных смесей.
- Фазовые эффекты в бинарных азеотропных смесях.
На рисунках 3.1 - 3.4 изображены диаграммы объем - состав фаз, и энтропия – состав фаз для азеотропа с минимумом температуры кипения. Если рассматриваемый состав равен составу азеотропа, а температура азеотропа минимальна, то уравнение Ван-дер-Ваальса обращается в тождество 0 = 0. В этом случае изотермо-изобары жидкости и пара обращены выпуклостью вверх. Нода (коннода) жидкость-пар направлена при составе азеотропа вертикально, т. е. y1 - x1 = 0. Следовательно, на диаграммах частные фазовые эффекты и в азеотропной точке равны соответственно в жидкой фазе
3.1
В паровой фазе
3.2
Общий фазовый эффект в этом случае для жидкой фазы равен нулю, для паровой фазы также равен нулю, так как y1 = x1. В остальных случаях фазовые эффекты рассматриваются в двух областях: до точки азеотропа и после нее.
Все изотермо-изобары жидкости обращены выпуклостью вверх. В связи с этим вдоль кривой, отделяющей гетерогенную область от гомогенной, в азеотропной точке изотермо-изобара для паровой фазы точечная, а для жидкости изотермо-изобара касается гетерогенной кривой в азеотропной точке. В азеотропной смеси изотермо-изобара совпадает с коннодой, соединяющей два состояния: паровое и жидкое. Проекция конноды на ось x, y есть нода. Изотермо-изобара в целом это ломаная. Для азеотропной смеси нода равна нулю.
Любой материальный баланс линеен, в том смысле, что участвующие в нем два потока разных составов лежат на одной прямой с потоком, из которого они образованы. Рассмотрим область до точки азеотропа.
В случае, когда температура постоянна, а давление является функцией состава, вектор направлен вдоль прямой, образующей которой служит вектор-коннода (или реконнода). Таким образом, эти векторы, один из которых бесконечно мал, лежат на одной прямой. Если снести эти векторы на отрезок (концентрационный симплекс), то получим вектор-ноду и вектор смещения состава . Эти векторы и должны лежать на одной прямой (рис. 2.2). Смещение состава вызывается либо введением dm молей пара в m молей жидкости, либо выводом dm молей пара из жидкости. Допускаем, что в первом случае dm имеет знак плюс, а во втором – минус.
Если рассмотреть проекцию вектора-ноды на ось x, y то получим для легколетучего компонента y1>x1. Таким образом, в случае ухода dm молей пара из жидкости векторы и будут направлены противоположно друг другу.
Приход или уход dm молей из жидкости приводит к изменению как ее состава, так и ее количества.
С одной стороны бесконечно малое количество ушедшего или пришедшего в жидкость вещества (компонента i) равно
С другой стороны это же количество можно выразить так
Очевидно
xidm + mdxi = yidm
mdxi = (yi – xi) dm
; где dt = d(lnm) 3.3
Очевидно, если dt >0 , то d(lnm) >0 и вещество приходит в жидкую фазу, если dt <0, то d(lnm) <0 – вещество уходит из жидкой фазы. Физический смысл здесь ясен. Если dt >0, количество жидкости увеличивается, а если dt <0 – уменьшается. Если i = 1, т. е. компонент легколетучий, имеем
y1 > x1 dt >0, то dx1 >0 или
y1 < x1 dt <0, то dx1 <0
Таким образом, для легколетучего компонента, согласно физическому смыслу, если уходит dm молей состава пара, то уменьшается концентрация компонента 1 в жидкости, а если приходит – увеличивается.
Если же i = 2, то y2 < x2, dt <0, dx2 >0
y2 < x2, dt >0, dx2 <0
Для тяжелолетучего компонента, если уходит dm состава пара, то концентрация компонента 2 в жидкости увеличивается, а если приходит – уменьшается.
Вместе с тем, вектор направлен противоположно вектору-ноде , если dm молей уходит из жидкости и имеет то же направление, если dm молей приходит в жидкую фазу. Это видно из уравнения
3.4
В обоих случаях векторы колинеарны, это значит лежат на одной прямой, а их знаки определяются знаком dt как скалярного множителя (бесконечно малого).
Делаем вывод, что на диаграмме (рис. 3.1) в случае постоянной температуры и переменного давления вектор лежит на одной прямой с вектором, который имеет координаты . Если же рассматривается этот же состав x1, имеющий объем Vж, то при постоянном давлении и температуре направление вектора должно совпадать с направлением изотермо-изобары жидкой фазы. Следовательно, этот вектор не колинеарен вектору <Vп – Vж, y1 – x1>. Образно говоря, движущая сила этого смещения состава другая. Эта движущая сила должна лежать на касательной к изотермо-изобаре жидкости, то есть, проекция на ось абсцисс x, y остается при этом неизменной, а изменяется проекция на ось ординат V. Таким образом, векторы и имеют разное направление, то есть, смещены друг относительно друга на угол .
Величина, определяющая вектор , находится по определенной методике.
Проводим касательную к изотермо-изобаре жидкости в точке x1, Vж.
Пересечение касательной с прямой y1 = const дает вторую точку вектора
(т. А).
Получаем вектор .
Начальной точкой этого вектора является точка с координатами (x1, Vж). Конечной точкой является точка А. Если рассматривается нода жидкость-пар, то ее координаты (Vп-Vж, y1-x1). Таким образом, имеем до точки азеотропа:
Vп-Vж > 0, y1-x1 > 0, > 0
> 0
Тогда частный объемный фазовый эффект жидкой фазы будет равен (рис 3.1):
> 0 3.5
Аналогичные построения на диаграмме делаем в области после точки азеотропа и получаем:
Vп-Vж > 0, y1-x1 < 0, < 0
> 0
> 0 3.6
Имеем частный фазовый эффект жидкой фазы в случае бинарной азеотропной смеси с минимумом температуры кипения:
> 0 3.7
В случае энтропии частные фазовые эффекты определяются аналогично. Для жидкой фазы частный энтропийный фазовый эффект:
> 0 3.8
Частные энтропийные фазовые эффекты жидкой фазы показаны на
рисунке 3.2.
На рисунке 3.3 представлено изменение объема и концентрации в паровой фазе. В области до точки азеотропа имеем:
Vж-Vп < 0, x1-y1 < 0, > 0
< 0
Получаем частный объемный фазовый эффект для паровой фазы
< 0 3.9
После точки азеотропа
Vж-Vп < 0, x1-y1 > 0, < 0
< 0 3.10
Частный объемный фазовый эффект паровой фазы для бинарной азеотропной смеси с минимумом температуры кипения:
< 0 3.11
Аналогично для энтропии (рис. 3.4):
< 0 3.12
Частные энтропийные фазовые эффекты паровой фазы показаны на
рисунке 3.4.
В случае азеотропа с максимумом температуры кипения (рисунок 3.5 – 3.8) частные фазовые эффекты в случае азеотропного состава соответственно равны
и 3.13
Для систем с максимумом температуры кипения изотермо-изобары имеют минимум объема (энтропии), то есть, обращены в обеих фазах выпуклостью вниз. Для определения фазовых эффектов в жидкой фазе используются конноды, проекции которых дают ноды, ориентированные от жидкости к пару. Снова будем рассматривать две области до и после точки азеотропа. В области до точки азеотропа (рис. 3.5):
Vп-Vж > 0, y1-x1 < 0, < 0
> 0
В этом случае имеем частный объемный фазовый эффект
> 0 3.14
после точки азеотропа
Vп - Vж > 0, y1-x1 > 0, > 0
> 0 3.15
Таким образом, получаем частный объемный фазовый эффект в случае бинарной азеотропной смеси с максимумом температуры кипения
> 0 3.16
Аналогично в случае энтропии (рис. 3.7)
> 0 3.17
Теперь рассмотрим систему относительно паровой фазы (рис 3.6). В области до точки азеотропа получаем:
Vж-Vп < 0, x1-y1 > 0, < 0
< 0
< 0 3.18
В области после точки азеотропа
Vж-Vп < 0, x1-y1 < 0, > 0
< 0
< 0 3.19
Аналогично в случае энтропии (рис. 3.8):
< 0 3.20
3.2. Фазовые эффекты и уравнение Ван-дер-Ваальса для гетероазеотропных смесей.
На рисунках 3.10 – 3.13 редставлены диаграммы объем – состав фаз и энтропия – состав фаз гетероазеотропных бинарных смесей. В этих смесях в треугольнике расслоения наблюдается следующая закономерность
При этом уравнения Ван-дер-Ваальса выглядят следующим образом
3.21
3.22
3.23
Из этих трех уравнений два независимы. При постоянном давлении имеем:
3.24