Лабараторные работы по генерированию
Р
ис.7.Физические
процессы при
модуляции на
базу смещением
( а,б,в)
Рис.7. Физические процессы при модуляции на базу смещением (г, д, е)
Если в цепи базы кроме напряжения смещения и напряжения возбуждения включено и звуковое напряжение uΩ =UΩcosωt, то результирующее напряжение еБ = ЕБ 0 + UΩcosωt + Uω cos ωt . Так как напряжение звуковой частоты изменяется значительно медленнее, чем напряжение возбуждения, то напряжение звуковой частоты проявляется по отношению к напряжению возбуждения, как напряжение смещения. Поэтому при модуляции рабочая точка будет перемещаться по характеристике, как показано на рис. 7,г (точки А— A'). В результате изменяются амплитуда импульсов коллекторного тока и угол нижней отсечки θ (рис. 7,д). Поэтому в нагрузочном колебательном контуре амплитуда тока будет изменяться по закону звуковой частоты (рис. 5.9,е). Ток в цепи базы во время положительного полупериода звукового напряжения протекает в виде импульсов меняющейся полярности. Во время отрицательного полупериода ток в цепи базы—постоянный отрицательный.
Модуляционные характеристики коллекторного тока при базовой модуляции приведены на рис. 8. Зависимость первой гармоники коллекторного тока IK1 от напряжения смещения EБ называется статической модуляционной характеристикой. Она имеет нижний и верхний изгибы за счет изгибов статических характеристик транзистора. На основном рабочем участке статические модуляционные характеристики практически прямолинейны.
Рис. 8. Модуляционные характеристики коллекторного тока при базовой
модуляции смещением
Рабочую точку в режиме молчания надо выбирать на середине прямолинейного участка модуляционной характеристики, что достигается выбором соответствующего напряжения смещения ЕБ. В режиме максимальной мощности генератор работает в оптимальном режиме (точка Iк1 макс на рис. 8). Как видно из характеристик, модулируемый генератор при базовой модуляции все время работает в недонапряженном режиме, достигая оптимального режима только в моменты максимумов звукового напряжения. Поэтому КПД коллекторной цепи генератора при базовой модуляции смещением низкий, что ограничивает применение этого вида модуляции.
Базовая модуляция находит применение в качестве элемента комбинированной коллекторной модуляции.
При базовой модуляции возбуждением по закону изменения модулирующего напряжения изменяется амплитуда напряжения в цепи базы, а напряжение базового смещения и коллекторное напряжение не изменяются. При этом происходит усиление модулированных колебаний. Поэтому она возможна в режимах колебаний класса В, так и в режиме колебаний класса А. Однако режим колебаний класса А из-за низкого КПД применять нецелесообразно.
Достоинство базовой модуляции возбуждением в том, что модуляционная характеристика при соответствующем выборе режима генератора может быть более линейной, чем при базовой модуляции смещением. Кроме того, при выборе угла отсечки θ =90° можно получить углубление модуляции, то есть в коллекторной цепи 100%-ную модуляцию при глубине модуляции в базовой цепи меньше единицы.
4. УСИЛЕНИЕ МОДУЛИРОВАННЫХ КОЛЕБАНИЙ
В тех радиопередающих устройствах, в которых сеточная модуляция осуществляется в одном из промежуточных каскадов, последующие каскады работают в режиме усиления модулированных колебания. Таком принцип построения передающего устройства используется при построении маломощных связных и вещательных передатчиков.
Для усиления модулированных колебаний используются генераторы с внешним возбуждением, на управляющую сетку лампы которых подастся промодулированное по амплитуде напряжение uВХ =UВХ.НЕС (1+mВХcosΩt)cosωН.
При неискаженном усилении амплитуда первой гармоники выходного тока
IВЫХ1 = IВЫХ.НЕС(1+mВЫХcosΩt) .
Неискаженное усиление модулированных колебаний просто осуществляется при работе каскада в режиме класса А. Однако при m =1 неискаженное усиление модулированных колебании можно получить и при угле отсечки анодного тока θ =90°.
Рис. 9. Углубление модуляции в усилителе модулированных колебаний
Статические модуляционные характеристики усилителя модулированных колебаний Ia1=f(UC) или Iа0=f(UC)оказываются линейными только при работе генератора в недонапряжённом режиме и имеют изгиб при переходе генератора в перенапряженный режим. А поскольку усилитель модулированных колебаний должен работать в недонапряженном режиме, то его энергетические показатели и параметры качества практически такие же, как и при модуляции изменением напряжения смещения. Поэтому такой режим называют модуляцией на управляющую сетку изменением амплитуды напряжения возбуждения.
При выборе угла отсечки анодного тока θ < 90° статическая модуляционная характеристика Ia1=f(UC) начинается правее начала координат. В таком режиме возможно углубление модуляции: mвых > mвх (рис. 9). С уменьшением θ углубление возрастает, однако при этом возрастают нелинейные искажения.
Усиление модулированных колебаний в режиме с углом отсечки θ = 90° широко применяют в однополосных передатчиках. Принципиальная схема усилителя амплитудно-модулированных колебаний (УМК) приведена на рис. 9. Поскольку на вход УМК подаются радиочастотные колебания с изменяющейся амплитудой, схемы УМК не отличаются от схем обычных генераторов с внешним возбуждением.
Усилители модулированных колебаний целесообразно использовать в мощных многокаскадных передатчиках, в которых применять сеточную модуляцию в мощном выходном каскаде неэкономично. В таких передатчиках можно, осуществив неглубокую модуляцию в одном из маломощных промежуточных каскадов, путем углубления в последующих усилителях модулированных колебании довести ее до нормальной.
Overview
DataGraph1
Graph2
Sheet 1: Data
UΩ | 0 | 1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 |
m | 0 | 0.2 | 0.44 | 0.6 | 0.82 | 0.9 | 1 | 1 | 1 |
FΩ | 50 | 1000 | 2000 | 4000 | 10000 | 15000 | 17000 | 19000 | 20000 |
m | 0.3 | 0.7 | 0.75 | 0.73 | 0.35 | 0.2 | 0.14 | 0.13 | 0.09 |
Sheet 2: Graph1
Sheet 3: Graph2
Лабораторная работа № 4
ИССЛЕДОВАНИЕ работы модуляторов
Скрипка А.В. ИСТ-001ДУ
Цель работы
1. Научиться исследовать и анализировать работу амплитудного, амплитудно-импульсного и частотного модуляторов.
2. Получить опыт моделирования АМ-модуляторов. Оценить влияние дестабилизирующих факторов на работу модуляторов.
3. Получить опыт моделирования АИМ-модуляторов. Оценить влияние дестабилизирующих факторов на работу модуляторов.
4. Получить опыт моделирования ЧМ-модуляторов. Оценить влияние дестабилизирующих факторов на работу модуляторов.
4. Приобрести опыт работы с автоматизированной системой конструирования на базе интерактивной программы Electronics Workbench для схемотехнического моделирования аналоговых и цифровых радиоэлектронных устройств формирования и генерирования сигналов различного назначения.
Содержание работы
Моделирование амплитудного модулятора.
Моделирование амплитудно-импульсного модулятора.
Моделирование частотного модулятора.
Изучение физических процессов в схемах модуляторов.
Порядок выполнения работы
Одним из основных элементов устройств формирования и генерирования сигналов является модулятор.
1. Наиболее простой вид модуляции – амплитудная модуляция. Модуляция по амплитуде, осуществляемая в амплитудном модуляторе, сводится к перемножению модулирующего сигнала Y(t) и несущего X(t) сигнала. После перемно-жения и тригонометрических преобразований получим результирующее колебание.
Рис. 1. Схема амплитудного модулятора
Изменение амплитуды радиочастотных колебаний математически можно выразить следующим образом. Уравнение тока в антенне или в выходной цепи модулируемого каскада до модуляции имеет вид Х = IНЕСсоsωHt. Это колебание называется несущим. В процессе модуляции амплитуда тока IНЕС получает приращение ΔIНЕС, причем это приращение изменяется по закону изменения модулирующего сигнала Y=ΔIНЕС cos Ωt.
Рис. Амплитуда модуляции
Тогда выражение тока радиочастоты при модуляции принимает вид
Z = ( IНЕС + ΔIНЕС cos Ωt) соsωHt.
Выполняя дальнейшее преобразование выражения тока модулированных колебаний, получаем
Z = IНЕС ( 1 + ΔIНЕС / IНЕС cos Ωt) соsωHt = IНЕС ( 1 + m cos Ωt) соsωHt .
Отношение приращения амплитуды тока несущей частоты при модуляции ΔIНЕС к его значению до модуляции IНЕС обозначают буквой m и называют коэффициентом глубины модуляции или глубиной модуляции.
Модель амплитудного модулятора содержит двухвходовой линейный суммирующий усилитель OU, источник постоянного напряжения Е, два источника переменного синусоидального напряжения G1, G2 (эффективное значение напряжения, частота , фаза), аналоговый умножитель Х. Осцилограммы амплитудно-модулированного и модулирующего сигналов отображены на экране осциллографа. Коэффициент глубины модуляции m определяется непосредственно по осциллограме
2. Кроме амплитудной модуляции с гармонической несущей, в системах управления и многоканальных устройствах связи широко используются разнообразные виды импульсной модуляции. Наиболее простой из них является амплитудно-импульсная (АИМ), которая чаще всего используется при реализации более сложных видов импульсной модуляции (время-импульсной, фазоимпульсной, частотно-импульсной и т.п.).
Р
ис.2.
Схема амплитудно-импульсного
модулятора
Рис. Амплитудно-импульсная модуляция
При амплитудно-импульсной модуляции в соответствии с изменением модулирующего сигнала изменяется амплитуда импульсов. Периодическая последовательность импульсов при этом выполняет роль несущего колебания. В амплитудно-импульсном модуляторе производится модуляция импульсов по закону изменения амплитуды модулирующего сигнала.
Рассматриваемая схема амплитудно-импульсного модулятора (рис. 3) содержит двухвходовой линейный суммирующий усилитель OU1 и двухвходовой линейный сумматор-выпрямитель OU2; в качестве несущей используется однополярная (положительной полярности) последовательность прямоугольных импульсов с параметрами, определяемыми настройками функционального генератора (рис. 3), источник постоянного напряжения Е, источник переменного синусоидального напряжения G (эффективное значение напряжения, частота , фаза). Осцилограмма амплитудно-импульсного сигнала отображена на экране осциллографа.
3.Другим распространенным типом модуляции является угловая модуляция. Такое название является общим для частотной и фазовой модуляции. Связь между ними формулируется следующим образом : изменение частоты во времени по закону ω(t) эквивалентно изменению полной фазы по закону интеграла от ω(t), а изменение полной фазы по закону φ(t) эквивалентно изменению частоты по закону производной от φ(t). Это положение, являющееся основным в теории угловой модуляции, определяет связь между изменениями частоты и фазы и указывает на общность, существующую между двумя разновидностями угловой модуляции — модуляцией частоты (ЧМ) и модуляцией фазы (ФМ).
Рис. 3.
Схема импульсного
частотного
детектора
Рис. Импульсно частотный характеристика